Лазерное ускорение электронов
Ла́зерное ускоре́ние электро́нов — процесс ускорения электронного пучка с помощью сверхсильного лазерного излучения. Возможно как ускорение непосредственно электромагнитным излучением в вакууме или в специальных диэлектрических структурах[1], так и опосредованное ускорение в ленгмюровской волне, возбуждаемой лазерным импульсом, распространяющимся в плазме низкой плотности. Данным методом экспериментально получены пучки электронов с энергиями, превышающими 8 ГэВ.
Прямое ускорение лазерным полем[править | править код]
Прямое ускорение лазерным полем малоэффективно, поскольку в строго одномерной задаче электрон, попадающий в поле лазерного импульса, после выхода из него имеет ту же энергию, что и в начале, то есть требуется проводить ускорение в сильносфокусированных полях, в которых существенна продольная составляющая электрического поля, но в таких полях фазовая скорость волны вдоль оси распространения больше скорости света, поэтому электроны быстро отстают от ускоряющего поля. Чтобы компенсировать последний эффект предлагалось проводить ускорение в газе, где относительная диэлектрическая проницаемость выше единицы, и фазовая скорость уменьшается. Однако в этом случае существенным ограничением является то, что уже при интенсивностях излучения порядка 1014 Вт/см² газ ионизируется, образуя плазму, что приводит к дефокусировке лазерного пучка. Экспериментально таким методом была продемонстрирована модуляция в 3,7 МэВ пучка электронов, имевших энергию 40 МэВ[2].
Ускорение в плазменной волне[править | править код]
При распространении достаточно интенсивного лазерного импульса в газе происходит его ионизация с образованием неравновесной плазмы, в которой за счёт пондеромоторного воздействия лазерного излучения возможно возбуждения так называемой кильватерной волны — ленгмюровской волны, бегущей вслед импульсу. В этой волне имеются фазы, в которых продольное электрическое поле является ускоряющим для электронов, бегущих вместе с волной. Поскольку фазовая скорость продольной волны равна групповой скорости лазерного импульса в плазме, которая лишь немногим меньше скорости света, релятивистские электроны могут находиться в ускоряющей фазе достаточно длительное время, приобретая значительную энергию. Этот метод ускорения электронов был впервые предложен в 1979 году[3].
При увеличении интенсивности лазерного импульса увеличивается амплитуда возбуждаемой плазменной волны и, как следствие, увеличивается темп ускорения. При достаточно высоких интенсивностях плазменная волна становится нелинейной и, в конце концов, обрушается. При этом возможно возникновение сильно нелинейного режима распространения лазерного импульса в плазме — так называемый пузырьковый (или баббл-) режим, в котором позади лазерного импульса образуется полость, похожая на пузырёк, практически полностью лишённая электронов. В этой полости также имеется продольное электрическое поле, способное эффективно ускорять электроны.
Экспериментально в линейном режиме взаимодействия был получен пучок электронов, ускоренный до энергий порядка 1 ГэВ на трассе длиной 3 см. Для компенсации дифракционной расходимости лазерного импульса в этом случае дополнительно использовался волновод в виде тонкого капилляра[4]. Увеличение мощности лазерного импульса до уровня петаватта позволило повысить энергию электронов до 2 ГэВ[5]. Дальнейшее увеличение энергии электронов было достигнуто за счёт разделения процессов их инжекции в ускоряющую плазменную волну и собственно процесса ускорения. Этим методом в 2011 году были получены электроны с энергией около 0,5 ГэВ[6], а в 2013 году был превышен уровень 3 ГэВ, причём общая длина ускорительного канала составила всего 1,4 см (4 мм — инжекционный этап, 1 см — ускорительный этап)[7]. В 2014 году в Национальной лаборатории имени Лоуренса в Беркли были получены первые экспериментальные результаты по ускорению электронов в капилляре длиной 9 см при помощи лазера BELLA. В этих экспериментах было продемонстрировано ускорение до энергии, превышающей 4 ГэВ, лазерным импульсом мощностью 0,3 ПВт, что стало новым рекордом[8]. В 2019 году там же был установлен новый рекорд — при пиковой мощности лазерного импульса 0,85 ПВт были получены электроны с энергией около 7,8 ГэВ в капилляре длиной 20 см[9].
В нелинейном режиме взаимодействия максимально достигнутая энергия составила 1,45 ГэВ на трассе длиной 1,3 см. В эксперименте использовался лазерный импульс мощностью 110 ТВт[10].
См. также[править | править код]
Примечания[править | править код]
- ↑ R. Joel England et al. Dielectric laser accelerators (англ.) // Rev. Mod. Phys.. — 2014. — Vol. 86. — P. 1337. — doi:10.1103/RevModPhys.86.1337. Архивировано 12 февраля 2017 года.
- ↑ E. Esarey, P. Sprangle, J. Krall. Laser acceleration of electrons in vacuum (англ.) // Phys. Rev. E. — 1995. — Vol. 52. — P. 5443.
- ↑ T. Tajima, J. M. Dawson. Laser Electron Accelerator (англ.) // Phys. Rev. Lett.. — 1979. — Vol. 43. — P. 267.
- ↑ W. P. Leemans et al. GeV electron beams from a centimetre-scale accelerator (англ.) // Nature Physics. — 2006. — Vol. 2. — P. 696—699. Архивировано 20 октября 2010 года.
- ↑ Xiaoming Wang et al. Quasi-monoenergetic laser-plasma acceleration of electrons to 2 GeV (англ.) // Nature Communications. — Nature Publishing Group, 2013. — Vol. 4. — P. 1988. Архивировано 16 октября 2013 года.
- ↑ B. B. Pollock et al. Demonstration of a Narrow Energy Spread, ∼0.5 GeV Electron Beam from a Two-Stage Laser Wakefield Accelerator (англ.) // Phys. Rev. Lett.. — 2011. — Vol. 107. — P. 045001. Архивировано 12 января 2012 года.
- ↑ Hyung Taek Kim et al. Enhancement of Electron Energy to the Multi-GeV Regime by a Dual-Stage Laser-Wakefield Accelerator Pumped by Petawatt Laser Pulses (англ.) // Phys. Rev. Lett.. — 2013. — Vol. 111. — P. 165002. — doi:10.1103/PhysRevLett.111.165002. — arXiv:1307.4159.
- ↑ W. P. Leemans et al. Multi-GeV Electron Beams from Capillary-Discharge-Guided Subpetawatt Laser Pulses in the Self-Trapping Regime (англ.) // Phys. Rev. Lett.. — 2014. — Vol. 113. — P. 245002. — doi:10.1103/PhysRevLett.113.245002. Архивировано 22 июля 2020 года.
- ↑ A. J. Gonsalves et al. Petawatt Laser Guiding and Electron Beam Acceleration to 8 GeV in a Laser-Heated Capillary Discharge Waveguide (англ.) // Phys. Rev. Lett.. — 2019. — Vol. 122. — P. 084801. — doi:10.1103/PhysRevLett.122.084801. Архивировано 22 июля 2020 года.
- ↑ C. E. Clayton et al. Self-Guided Laser Wakefield Acceleration beyond 1 GeV Using Ionization-Induced Injection (англ.) // Phys. Rev. Lett.. — 2010. — Vol. 105. — P. 105003.
Литература[править | править код]
Научная[править | править код]
- E. Esarey, C. B. Schroeder, W. P. Leemans. Physics of laser-driven plasma-based electron accelerators (англ.) // Rev. Mod. Phys.. — 2009. — Vol. 81. — P. 1229—1284.
- K. Krushelnick, V. Malka. Laser wakefield plasma accelerators (англ.) // Laser & Photonics Reviews[англ.]. — 2009. — Vol. 4. — P. 42—52.
- А. В. Коржиманов, А. А. Гоносков, Е. А. Хазанов, А. М. Сергеев. Горизонты петаваттных лазерных комплексов // УФН. — 2011. — Т. 181. — С. 9—32.
- V. Malka. Laser plasma accelerators (англ.) // Phys. Plasmas. — 2012. — Vol. 19. — P. 055501. — doi:10.1063/1.3695389.
- S. M. Hooker. Developments in laser-driven plasma accelerators (англ.) // Nature Photonics. — 2013. — Vol. 7. — P. 775—782. — doi:10.1038/nphoton.2013.234.
- R. Joel England et al. Dielectric laser accelerators (англ.) // Rev. Mod. Phys.. — 2014. — Vol. 86. — P. 1337. — doi:10.1103/RevModPhys.86.1337.
- И. Ю. Костюков, A. M. Пухов. Плазменные методы ускорения электронов: современное состояние и перспективы // Успехи физических наук. — Российская академия наук, 2015. — Т. 185. — С. 89. — doi:10.3367/UFNr.0185.201501g.0089.
Научно-популярная[править | править код]
- Л. М. Горбунов. Зачем нужны сверхмощные лазерные импульсы? // Природа. — Наука, 2007. — № 4.
- В. Ю. Быченков. Пятьдесят лет лазеру. Новый шаг — ускоритель на столе // Наука и жизнь. — 2010. — № 12.