Метод квантового скачка

Материал из Википедии — свободной энциклопедии
Перейти к навигации Перейти к поиску

Метод квантового скачка, также известный как волновая функция Монте-Карло (MCWF), – метод вычислительной физики, используемый для моделирования открытых квантовых систем и квантовой диссипации . Метод квантового скачка был разработан Далибардом, Кастином и Мёлмером одновременно с аналогичным методом, известным как теория квантовой траектории, разработанным Кармайклом . Другие одновременные работы по подходам Монте-Карло к открытым квантовым системам, основанным на волновых функциях, включают работы Дума, Золлера и Ритча, а также Хегерфельдта и Вильзера.[1][2]

Метод[править | править код]

Пример использования метода квантового скачка для аппроксимации матрицы плотности двухуровневого атома, испытывающего затухающие колебания Раби. Случайные скачки хорошо видны на верхнем подграфике, а нижний подграфик сравнивает полностью смоделированную матрицу плотности с приближением, полученным с использованием метода квантового скачка.
Анимация прогноза Монте-Карло (синий) для совокупности когерентно управляемой, демпфированной двухуровневой системы, поскольку к среднему значению ансамбля добавляется больше траекторий по сравнению с прогнозом основного уравнения (красный).

Метод квантового скачка — это подход, который во многом похож на подход с использованием основного уравнения, за исключением того, что он работает с волновой функцией, а не с использованием подхода с матрицей плотности. Основным компонентом этого метода является развитие волновой функции системы во времени с помощью псевдогамильтониана; где на каждом временном шаге с некоторой вероятностью может произойти квантовый скачок (прерывистое изменение). Рассчитанное состояние системы как функция времени известно как квантовая траектория, а желаемая матрица плотности как функция времени может быть рассчитана путём усреднения по множеству смоделированных траекторий. Для гильбертова пространства размерности N число компонент волновой функции равно N, а количество компонент матрицы плотности равно N 2. Следовательно, для некоторых задач метод квантового скачка даёт преимущество в производительности по сравнению с подходами с использованием прямого основного уравнения.[3]

Примечание[править | править код]

  1. Mølmer, K. (1993). "Monte Carlo wave-function method in quantum optics". Journal of the Optical Society of America B. 10 (3): 524. Bibcode:1993JOSAB..10..524M. doi:10.1364/JOSAB.10.000524.
  2. The associated primary sources are, respectively:
  3. Mølmer, K. (1993). "Monte Carlo wave-function method in quantum optics". Journal of the Optical Society of America B. 10 (3): 524. Bibcode:1993JOSAB..10..524M. doi:10.1364/JOSAB.10.000524.Mølmer, K.; Castin, Y.; Dalibard, J. (1993). "Monte Carlo wave-function method in quantum optics". Journal of the Optical Society of America B. 10 (3): 524. Bibcode:1993JOSAB..10..524M. doi:10.1364/JOSAB.10.000524.

Дальнейшее чтение[править | править код]

Внешние ссылки[править | править код]